Estándar de polvo de grafito de alta pureza

Grafito de grafito de escamas naturales puras de grafito, grafito pirolítico altamente orientado, estos cristales de grafito tienen menos defectos y tamaños más grandes, y generalmente se consideran cristales individuales de grafito relativamente completos. Se han realizado una investigación considerable sobre la conductividad térmica de este tipo de grafito. Bajo tensión de compresión, la densidad aparente de grafito pirolítico tratado por encima de 3000k es 2.25 g/cm, que está cerca de la densidad teórica del cristal único de 2.266 g/cm, y la propagación angular de medio ancho del pico de difracción (002) es Solo 0.4 ° (el ángulo mosaico), que también está muy cerca del valor teórico de cero grados. La conductividad térmica de este grafito se muestra en la Tabla 1. Estos valores generalmente se considera que representan los valores correspondientes para el grafito de cristal único. La conductividad térmica a lo largo de las dos direcciones principales: a lo largo del plano se denota como λA, a lo largo del plano perpendicular al plano se denota como λc.

A temperatura ambiente, λA es aproximadamente 200 veces mayor que λc. A medida que aumenta la temperatura, esta relación disminuye, pero sigue siendo grande. Por lo tanto, la conductividad térmica del grafito policristalino compuesto de cristalitos está controlada por la conductividad térmica λA a nivel de cristalito, y λC difícilmente puede considerarse. El λA de grafito de escamas naturales está entre 280 y 500W/(m · k) a temperatura ambiente, y la relación de λA/λc es entre 3 y 5. Se puede ver que el grado de perfección de su cristal es mucho menor que el del grafito pirolítico altamente orientado.

El grafito pirolítico con una estructura cristalina altamente regular, LA está por encima de 2000 nm, y su conductividad térmica cambia con la temperatura en forma de jar de campana de baja temperatura a alta temperatura.

A una temperatura mucho más baja que la temperatura característica θλ de la conductividad térmica de la capa de cristal de grafito:

λA∝EXP (–θλ/bt) (5)

donde B es aproximadamente igual a 2, y θλ a veces se llama temperatura de Debye, pero no es lo mismo que la temperatura de Debye que caracteriza la capacidad de calor (ver la capacidad de calor de los materiales carbonosos y grafitos). Cuando la temperatura es mucho más alta que θλ, hay

λa∝t (6)

Según la fórmula (5), a baja temperatura, λA aumenta con el aumento de la temperatura t; Según la fórmula (6), a alta temperatura, λA disminuye con el aumento de la temperatura. Entre la baja temperatura y la temperatura alta, ambas ecuaciones (5) y (6) funcionan, y λA alcanza el valor máximo cuando estos dos efectos coinciden entre sí. Esto es lo que crea la curva en forma de campana.