Características del polvo de grafito de alta pureza

La teoría de la conductividad térmica del cristal de grafito es muy complicada, y se ha avanzado mucho con la ayuda de las computadoras, pero todavía hay muchos problemas por discutir más. Aquí solo tomamos la conductividad térmica λA del cristal de grafito ideal libre de defectos como un ejemplo para cuantificar la onda de vibración de la red, y llamar vívidamente la onda de vibración un fonón, y la onda de vibración es un vector, que se puede llamar vector de onda . La energía y el estado del vector de onda son funciones de la red recíproca de cristal. La red recíproca de todo el cristal puede ser representada por una pequeña región; Esta región se llama la zona de Brillouin. Mientras se aclaren la energía y el estado de los fonones en esta región, la situación de los fonones en todo el cristal será bien conocida.

La zona Brillouin de un cristal de grafito es un prisma hexagonal. Si solo se discute la conductividad térmica de la capa de cristal de grafito, como un modelo simplificado, es suficiente para discutir solo el movimiento de los fonones en el plano hexagonal regular. Esta situación bidimensional simplifica enormemente el problema y facilita la manipulación. Usando N para representar el número de onda, en el plano [NX, NY], el área de la sección transversal hexagonal puede representarse por una superficie circular con un radio de nm, que conduce a la fórmula (11), donde A es A es un Cristal de grafito. Parámetro de cuadrícula, a = 0.246 × 10cm. NM es el número de onda máximo de la vibración del fonón, es decir, el número de vibraciones del fonón por unidad de longitud. El producto de la velocidad del fonón V y el número de onda N es la frecuencia del fonón, y la energía del fonón es proporcional a la frecuencia. La frecuencia angular máxima del fonón es WM = 2πvnm, y 2πnm se llama número de onda angular máximo, que a menudo se denota como QM. QM = 1.55x10cm.